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TeX/Kapitel/RevisionV11.tex

@@ -1,4 +1,5 @@
 
+\cleardoublepage
 \chapter{Revision des TIVs}
 
 In diesem Kapitel wird auf die zweite Revision der Platine eingegangen.
@@ -200,7 +201,6 @@ Insgesamt ist die Linearität des neuen Schaltkreises somit eine wesentliche Ver
 im Vergleich zur ersten Version, und ist mehr als Ausreichend für die
 hier gesetzten Zielparameter.
 
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 \subsection{Bandbreite}
@@ -232,7 +232,8 @@ $\SI{82}{\mega\ohm}$ Variante bei circa $\SI{300}{\kilo\hertz}$ zu erkennen, und
 Resonanz-Peak in der $\SI{120}{\mega\ohm}$ Variante bei $\SI{600}{\kilo\hertz}$.
 
 Diese Diskrepanzen stören das Verhalten der Übertragungsfunktion für die hier gesetzten
-Zielparameter nicht, da die beobachteten Frequenzen gänzlich überhalb der Filter-Eckfrequenz
+Zielparameter nicht, da die beobachteten Frequenzen gänzlich überhalb der Eckfrequenz 
+des Filters
 von $\SI{30}{\kilo\hertz}$ liegen. Im Falle der $\SI{47}{\mega\ohm}$ ist der 
 stärkere Abfall der Verstärkung sogar vorteilhaft.
 Eine Vermutung der Ursache dieser Resonanz ist der kaskadierte Aufbau des Verstärkers selbst,
@@ -270,7 +271,7 @@ die $\SI{47}{\mega\ohm}$ Variante. Der steilere Abfall sowie die
 leicht höhere -3dB-Frequenz der zweiten Revision
 ist hierbei deutlich zu erkennen.
 
-\begin{figure}[hb]
+\begin{figure}[ht]
     \centering
     \includegraphics[scale=0.8]{datavis/V1_Measurements/revision_compare_bandwidth.png}
     \caption{\label{fig:v11_comparison_bandwidth}Vergleich der Bandbreiten der 
@@ -286,25 +287,24 @@ $\SI{120}{\mega\ohm}$ eine zu geringe Bandbreite, während
 die $\SI{47}{\mega\ohm}$ und $\SI{20}{\mega\ohm}$ Varianten beide mehr als ausreichend
 Bandbreite besitzen. Die neue Revision der Platine erfüllt somit die Anforderungen.
 
-\FloatBarrier
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+\clearpage
 
 \subsection{Rauschen}
 
-In diesem Abschnitt wird das Rauschen der neuen Revision vermessen, und mit der vorherigen
+In diesem Abschnitt wird das Rauschen der Revision vermessen, und mit der vorherigen
 Revision verglichen. Es wird beschrieben ob und wie sich das Rauschverhalten geändert hat.
 Das Spektrum des Rauschens wird mit dem selben Aufbau aus Kapitel \ref{chap:v10_measurement_noise}
-vermessen.
+vermessen. Abbildung \ref{fig:v11_measurement_noise} zeigt die Rauschspektren der zweiten
+Platinenrevision.
 
-\begin{figure}[h]
+\begin{figure}[ht]
     \centering
     \includegraphics[scale=0.8]{datavis/V1_Measurements/V1.1-a1/noises.png}
     \caption{\label{fig:v11_measurement_noise}Durchschnittliches Rauschspektrum der Platinen 
         der zweiten Revision.}
 \end{figure}
 
-Abbildung \ref{fig:v11_measurement_noise} zeigt die Rauschspektren der zweiten
-Platinenrevision.
+
 Wie in der ersten Revision ist hier deutlich eine Abhängigkeit des Rauschlevels
 vom Rückkoppelwiderstand zu erkennen, wobei erneut ein kleinerer Widerstand
 ein höheres Rauschniveau einbringt.
@@ -319,13 +319,6 @@ circa $\SI{700}{\kilo\hertz}$. Diese Eröhungen des Rauschens liegen auf den
 gleichen Frequenzen wie die Resonanzen in der Bandbreite. Somit ist zu vermuten,
 dass die gleiche Ursache für beide Effekte zuständig ist.
 
-\begin{figure}[H]
-    \centering
-    \includegraphics[scale=0.8]{datavis/V1_Measurements/revision_compare_noise.png}
-    \caption{\label{fig:v11_v10_comparison_noise}Vergleich des Rauschspektrums
-    der Revisionen der $\SI{47}{\mega\ohm}$ Variante.}
-\end{figure}
-
 Abbildund \ref{fig:v11_v10_comparison_noise} zeigt den direkten 
 Vergleich der ungefilterten Rauschspektren der ersten und zweiten Revision 
 der $\SI{47}{\mega\ohm}$ Version des Schaltkreise.
@@ -337,19 +330,28 @@ kaum von der Eingangskapazität abhängt (siehe Kapitel \ref{chap:v11_measuremen
 Unter realen Bedingungen ist somit das 
 Rauschen der zweiten Revision besser. 
 
-\begin{figure}[H]
+\begin{figure}[ht]
     \centering
-    \includegraphics[scale=0.8]{datavis/V1_Measurements/V1.1-a1/noises_ch2.png}
-    \caption{\label{fig:v11_measurement_noise_ch2}Rauschspektren des 
-    gefilterten Ausgangs der zweiten Revision des TIVs.}
+    \includegraphics[scale=0.8]{datavis/V1_Measurements/revision_compare_noise.png}
+    \caption{\label{fig:v11_v10_comparison_noise}Vergleich des Rauschspektrums
+    der Revisionen der $\SI{47}{\mega\ohm}$ Variante.}
 \end{figure}
 
+\FloatBarrier
+
 Abbildung \ref{fig:v11_measurement_noise_ch2} zeigt die Rauschspektren der
 gefilterten Ausgänge. Wie in der vorherigen Version ist zu erkennen, dass die
 Filterstufe das Rauschlevel deutlich und effektiv senkt. 
 Die bereits identifizierten Erhöhungen im Rauschen werden, mit Ausnahme der
 Spitze des $\SI{20}{\mega\ohm}$ TIVs, herausgefiltert.
 
+\begin{figure}[ht]
+    \centering
+    \includegraphics[scale=0.8]{datavis/V1_Measurements/V1.1-a1/noises_ch2.png}
+    \caption{\label{fig:v11_measurement_noise_ch2}Rauschspektren des 
+    gefilterten Ausgangs der zweiten Revision des TIVs.}
+\end{figure}
+
 Die RMS-Werte der Rauschlevel für den ungefilterten und gefilterten Ausgang 
 sind in Tabelle \ref{table:v11_noise_table} aufgelistet. Dort ist deutlich
 zu erkennen, dass die Filterstufe das Rauschen merklich verringert, da der 
@@ -378,9 +380,6 @@ Zwar ist das Rauschen im Vergleich zur ersten Revision geringfügig erhöht, jed
 bieten alle Versionen der Schaltung mit Ausnahme des $\SI{20}{\mega\ohm}$ TIVs
 ein akzeptabel geringes Rauschen.
 
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-
 \subsection{Konsistenz des Schaltkreises}
 
 In diesem Abschnitt wird darauf eingegangen, wie wiederholbar
@@ -461,7 +460,7 @@ ohne Tiefpassfilter ein niedrigeres Rauschen aufwies, ist somit keine Filterung
 in der zweiten Stufe von Vorteil.
 
 \FloatBarrier
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+
 \subsubsection{Verstärkungsverteilung}
 
 In diesem Kapitel soll nun untersucht werden, welche Verteilung